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O que são materiais termoeléctricos?
Os materiais termoeléctricos podem converter o calor diretamente em energia eléctrica. Esta propriedade baseia-se no efeito Seebeck em que uma diferença de temperatura aplicada a um material gera uma tensão. O inverso é o efeito Peltier, que é normalmente utilizado para arrefecimento. Um terceiro efeito termoelétrico é o efeito Thomson, que descreve o transporte de calor ao longo de um condutor de corrente no qual existe um gradiente de temperatura.
Devido à possibilidade de utilizar diretamente a energia térmica, os materiais termoeléctricos tornaram-se o foco da investigação e desenvolvimento. Por um lado, podem ser utilizados
Uma vez que a tensão eléctrica induzida pelo efeito Seebeck é muito baixa (normalmente entre algumas e algumas centenas de μV/K), estão a ser feitos grandes esforços para desenvolver materiais termoeléctricos melhorados.
Os materiais termoeléctricos clássicos provêm do grupo dos semimetais e dos semicondutores (IV a VI grupo principal do PSE) ou são ligas de materiais destes grupos, uma vez que o coeficiente Seebeck é particularmente elevado. O efeito Seebeck pode ainda ser aumentado por dopagem.
Qual é o número de qualidade?
Em geral, um valor de mérito é uma medida da adequação de materiais, métodos ou dispositivos em comparação com alternativas.
O valor de mérito termoelétrico ZT ( figura de mérito “) descreve a adequação dos materiais termoeléctricos e é definido da seguinte forma:
Equação 1
Para além do coeficiente de Seebeck mais elevado possível, os materiais termoeléctricos devem ter uma baixa condutividade térmica e uma elevada condutividade eléctrica elevada. Os materiais com elevada condutividade térmica não permitem grandes gradientes de temperatura; se a condutividade eléctrica for baixa, não é possível obter correntes utilizáveis.
Além disso, a figura de mérito e a diferença de temperatura estão diretamente relacionadas com a eficiência η de uma unidade termoeléctrica, pelo que esta aumenta quando ZT e ΔT têm valores elevados
Equação 2
Otimização de materiais termoeléctricos
Uma grande variedade de classes de materiais apresenta efeitos termoeléctricos de diferentes intensidades. Durante muito tempo, um valor de 1 foi considerado como o valor máximo de mérito, mas atualmente alguns materiais optimizados atingem valores de 2 ou superiores.
Como se pode ver na equação 1, há duas abordagens diferentes para aumentar o ZT: ou o chamado fator de potência S2σ pode ser maximizado e/ou a condutividade térmica pode ser minimizada. Para o conseguir, os materiais existentes são melhorados, por exemplo, por dopagem, e são desenvolvidos novos materiais. Este último pode ser conseguido através da nanoestruturação, por exemplo, uma vez que reduz consideravelmente a condutividade térmica sem afetar significativamente o fator de potência. Se a termoeletricidade for utilizada na indústria, os custos, a toxicidade e a disponibilidade dos materiais são importantes.
Medição do valor de mérito
- Por um lado, os parâmetros individuais (coeficiente de Seebeck, condutividade eléctrica e térmica) podem ser medidos e a ZT calculada de acordo com a equação 1.
- Por outro lado, é possível utilizar a ZT diretamente através do chamado método Harman método.
1. cálculo de acordo com a equação 1
Existem vários dispositivos comerciais estão disponíveis para a medição quase simultânea da condutividade eléctrica e do coeficiente de Seebeck. A condutividade térmica ou difusividade térmica é normalmente determinada utilizando o método do laser ou do flash de luz. O resultado direto deste método é a difusividade térmica. Se a densidade e a condutividade térmica específica forem conhecidas.
A condutividade térmica pode ser calculada a partir da seguinte fórmula?
Todas estas variáveis dependem da temperatura.
2. determinação pelo método de Harman
Equação 4
Literatura:
[1] A. Alleno et al, A round robin test of the uncertainty on the measurement.of the thermoelectric dimensionless figure of merit of Co0.97Ni0.03Sb3, REVIEW OF SCIENTIFIC INSTRUMENTS 86, 011301 (2015).
[2] T.C. Harman, Journal of Applied Physics 29, 1373 (1958).
[3] T. C. Harman, J. H. Cahn, e M. J. Logan, J. Appl. Phys. 30(9), 1351 (1959).