{"id":103245,"date":"2024-07-22T08:32:34","date_gmt":"2024-07-22T06:32:34","guid":{"rendered":"https:\/\/www.linseis.com\/sem-categoria\/percecao-em-tempo-real-do-crescimento-do-grao-com-a-tecnologia-nao-destrutiva-n-d-t-ultra-sons-a-laser\/"},"modified":"2026-01-12T09:41:18","modified_gmt":"2026-01-12T08:41:18","slug":"percecao-em-tempo-real-do-crescimento-do-grao-com-a-tecnologia-nao-destrutiva-n-d-t-ultra-sons-a-laser","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.linseis.com\/pt-pt\/conhecimentos\/percecao-em-tempo-real-do-crescimento-do-grao-com-a-tecnologia-nao-destrutiva-n-d-t-ultra-sons-a-laser\/","title":{"rendered":"Perce\u00e7\u00e3o em tempo real do crescimento do gr\u00e3o com a tecnologia n\u00e3o destrutiva N D T Ultra-sons a laser"},"content":{"rendered":"\t\t
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Em coopera\u00e7\u00e3o com a Linseis Messger\u00e4te GmbH e a \n RECENDT GmbH (Research Centre for Non-Destructive Testing GmbH)<\/strong>\n<\/a> foi desenvolvido um sistema de determina\u00e7\u00e3o da granulometria em tempo real com base num sistema de dilat\u00f3metro (\n DIL L78<\/strong>\n<\/a>) e um sistema \n sistema laser-ultrass\u00f3nico (LUS)<\/strong>\n<\/a> adaptado.<\/p>

A granulometria \u00e9 determinada a partir dos dados LUS da seguinte forma:<\/p>

A tecnologia n\u00e3o destrutiva NDT “Laser Ultrasound” (LUS) permite uma an\u00e1lise in-situ do tamanho do gr\u00e3o com base numa avalia\u00e7\u00e3o da atenua\u00e7\u00e3o ultra-s\u00f3nica dependente da frequ\u00eancia \ud835\udefc(\ud835\udc53), que \u00e9 principalmente causada pela dispers\u00e3o nos limites do gr\u00e3o na metodologia aplicada.<\/p>

Esta atenua\u00e7\u00e3o ultra-s\u00f3nica dependente da frequ\u00eancia \u00e9 modelada utilizando a seguinte fun\u00e7\u00e3o exponencial:<\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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\ud835\udefc(\ud835\udc53)=\ud835\udc4e+\ud835\udc4f\ud835\udc53\ud835\udc5b<\/b><\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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Aqui, \ud835\udefc(\ud835\udc53) \u00e9 composto por um coeficiente de absor\u00e7\u00e3o \ud835\udc4e, um coeficiente de dispers\u00e3o \ud835\udc4f, a frequ\u00eancia \ud835\udc53 e o expoente \ud835\udc5b, sendo que o coeficiente de absor\u00e7\u00e3o descreve as perdas por fric\u00e7\u00e3o interna e o coeficiente de dispers\u00e3o \u00e9 o par\u00e2metro de tamanho de gr\u00e3o interessante (proporcional ao tamanho m\u00e9dio do gr\u00e3o).<\/p>

O expoente \ud835\udc5b resulta do r\u00e1cio entre o comprimento de onda ac\u00fastico e a dimens\u00e3o m\u00e9dia do gr\u00e3o, sendo habitualmente distinguidos tr\u00eas tipos de dispers\u00e3o: dispers\u00e3o de Rayleigh (\ud835\udc5b=4), estoc\u00e1stica (\ud835\udc5b=2) e geom\u00e9trica (\ud835\udc5b=0) [1].<\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\nA rela\u00e7\u00e3o entre o coeficiente de dispers\u00e3o e o tamanho de gr\u00e3o de interesse \ud835\udc37 \u00e9 modelada da seguinte forma:\n\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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\ud835\udefc(\ud835\udc53)=\ud835\udc4e+\ud835\udc36 (\ud835\udc37-\ud835\udc370)\ud835\udc5b-1 \ud835\udc53\ud835\udc5b<\/strong><\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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O produto do par\u00e2metro dependente do material \ud835\udc36 e a mudan\u00e7a relativa no tamanho m\u00e9dio do gr\u00e3o \ud835\udc37-\ud835\udc370 (\ud835\udc370 – tamanho do gr\u00e3o no estado inicial) \u00e9 usado aqui para o coeficiente de dispers\u00e3o \ud835\udc4f. A calibra\u00e7\u00e3o do modelo usando valores m\u00e9dios de tamanho de gr\u00e3o de micrografias em condi\u00e7\u00f5es espec\u00edficas de temperatura fornece o par\u00e2metro \ud835\udc36 [2].

As medi\u00e7\u00f5es ultra-s\u00f3nicas a laser e a an\u00e1lise de dados utilizando este modelo de atenua\u00e7\u00e3o fornecem uma vis\u00e3o em tempo real (in-situ) do crescimento do gr\u00e3o de um material durante o ciclo t\u00e9rmico. A figura 2 mostra uma compara\u00e7\u00e3o impressionante destes resultados LUS em tempo real (pontos) com v\u00e1rias an\u00e1lises microgr\u00e1ficas demoradas (marca\u00e7\u00f5es \u00d7 coloridas). <\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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Compara\u00e7\u00e3o dos c\u00e1lculos ultra-s\u00f3nicos a laser em tempo real do tamanho do gr\u00e3o (pontos) com as an\u00e1lises microgr\u00e1ficas de amostras temperadas (marcas coloridas em x) do a\u00e7o C45E temperado e revenido<\/figcaption>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/figure>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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Fontes:\n\n<\/h4>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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[1] S. Sarkar, A. Moreau, M. Militzer, and W. J. Poole, “Evolution of austenite recrystallisation and grain growth using laser ultrasonics,” Metall. Mater. Trans. A Phys. Metall. Mater. Sci., vol. 39 A, no. 4, pp. 897-907, 2008, doi: \n 10.1007\/s11661-007-9461-6<\/strong>\n<\/a>.<\/p>

[2] T. Garcin, J. H. Schmitt, e M. Militzer, “Medi\u00e7\u00e3o de tamanho de gr\u00e3o ultra-s\u00f4nico laser in-situ em superliga INCONEL 718”, J. Alloys Compd., vol. 670, pp. 329-336, 2016, doi: \n 10.1016\/j.jallcom.2016.01.222<\/strong>\n<\/a>.<\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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