{"id":103557,"date":"2024-07-26T10:45:40","date_gmt":"2024-07-26T08:45:40","guid":{"rendered":"https:\/\/www.linseis.com\/metodos-de-analise-termica\/metodo-harman\/"},"modified":"2026-01-12T10:15:25","modified_gmt":"2026-01-12T09:15:25","slug":"metodo-harman","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/www.linseis.com\/pt-pt\/metodos-de-analise-termica\/metodo-harman\/","title":{"rendered":"M\u00e9todo Harman"},"content":{"rendered":"\t\t
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\n\nM\u00e9todo Harman\n\n<\/b><\/h1>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t
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Linseis<\/span><\/a><\/span><\/div>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t
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Medi\u00e7\u00e3o direta do \u00edndice de qualidade ZT atrav\u00e9s do m\u00e9todo Harman<\/h2>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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A figura de m\u00e9rito termoel\u00e9trico \n ZT<\/a>\n<\/strong> pode ser calculado a partir dos resultados das medi\u00e7\u00f5es individuais da \n condutividade el\u00e9ctrica<\/a>\n<\/strong>o coeficiente de \n coeficiente de Seebeck<\/a>\n<\/strong> e da \n condutividade t\u00e9rmica<\/a>\n<\/strong> podem ser calculados ou medidos diretamente. Um m\u00e9todo comum para a determina\u00e7\u00e3o direta \u00e9 o m\u00e9todo Harman<\/strong>.<\/p>

Para a medi\u00e7\u00e3o, uma amostra termoel\u00e9ctrica na forma de uma haste cil\u00edndrica ou retangular \u00e9 contactada eletricamente em ambas as extremidades e com dois contactos numa das superf\u00edcies laterais (ver figura a) abaixo).<\/p><\/div><\/div><\/div><\/section>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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a) Configura\u00e7\u00e3o esquem\u00e1tica para a medi\u00e7\u00e3o direta da ZT de materiais termoel\u00e9ctricos utilizando o m\u00e9todo Harman. <\/em><\/p>

b) Curva de medi\u00e7\u00e3o de uma medi\u00e7\u00e3o Harman com queda de tens\u00e3o \u00f3hmica UR e tens\u00e3o t\u00e9rmica Uth que ocorre com a corrente de medi\u00e7\u00e3o I aplicada.<\/em><\/p><\/div><\/div><\/div><\/section>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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Para garantir a exatid\u00e3o das medi\u00e7\u00f5es, \u00e9 crucial criar as melhores condi\u00e7\u00f5es adiab\u00e1ticas poss\u00edveis, ou seja, minimizar a troca de calor entre a amostra e o ambiente.<\/p>

Por esta raz\u00e3o, a medi\u00e7\u00e3o \u00e9 normalmente efectuada sob v\u00e1cuo e a amostra \u00e9 armazenada livremente ou fixada numa placa de base controlada por term\u00f3stato.<\/p>

Al\u00e9m disso, \u00e9 normalmente utilizado um escudo t\u00e9rmico para reduzir a troca de calor por radia\u00e7\u00e3o entre a amostra e o ambiente.<\/p><\/div><\/div><\/div><\/section>

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A medi\u00e7\u00e3o \u00e9 iniciada imprimindo uma corrente I0<\/sub> entre os contactos nas extremidades, pelo que uma jun\u00e7\u00e3o entre a amostra e o el\u00e9trodo \u00e9 aquecida e a outra \u00e9 arrefecida devido ao efeito Peltier. As condi\u00e7\u00f5es de fronteira adiab\u00e1ticas conduzem ent\u00e3o a um gradiente de temperatura ao longo da amostra, cuja dimens\u00e3o depende da corrente impressa e das propriedades termoel\u00e9ctricas da amostra. As sondas de tens\u00e3o na superf\u00edcie lateral da amostra s\u00e3o utilizadas para medir tanto a componente \u00f3hmica da queda de tens\u00e3o UR devido \u00e0 corrente impressa como a tens\u00e3o t\u00e9rmica Uth resultante do gradiente de temperatura (ver Fig. 1b). <\/p>

A componente \u00f3hmica \u00e9 medida diretamente ap\u00f3s a inje\u00e7\u00e3o de corrente, enquanto a tens\u00e3o t\u00e9rmica \u00e9 determinada no estado final est\u00e1vel. A ZT pode ser determinada diretamente a partir do r\u00e1cio das duas tens\u00f5es. <\/p><\/div><\/div><\/div><\/section><\/div><\/div><\/div><\/section>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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A precis\u00e3o do m\u00e9todo de medi\u00e7\u00e3o depende fortemente do cumprimento das condi\u00e7\u00f5es de medi\u00e7\u00e3o adiab\u00e1ticas e da resist\u00eancia de contacto entre a amostra e os el\u00e9ctrodos de corrente. Isto limita a temperatura m\u00e1xima de funcionamento da instala\u00e7\u00e3o de medi\u00e7\u00e3o baseada na tecnologia Harman a uma temperatura m\u00e1xima de funcionamento de 200\u00b0C a 300\u00b0C <\/p><\/div><\/div><\/div><\/section><\/div><\/div><\/div><\/section>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t

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Que propriedades s\u00e3o avaliadas?<\/h2>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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O m\u00e9todo Harman pode ser utilizado para a medi\u00e7\u00e3o direta da figura de m\u00e9rito termoel\u00e9ctrica ZT. Esta medi\u00e7\u00e3o direta permite minimizar o erro do ZT em boas condi\u00e7\u00f5es experimentais, em compara\u00e7\u00e3o com a forma convencional de calcular o ZT a partir de medi\u00e7\u00f5es individuais efectuadas com um \n LSR-3<\/a>\n<\/strong> e \n LFA<\/a>\n<\/strong> \u00e0 medida que as barras de erro das medi\u00e7\u00f5es individuais se acumulam. <\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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A mesma f\u00f3rmula tamb\u00e9m mostra que a condutividade t\u00e9rmica pode ser calculada como uma propriedade do material a partir de uma medi\u00e7\u00e3o combinada de Harman e do fator de pot\u00eancia. Esta pode ser uma solu\u00e7\u00e3o simples e econ\u00f3mica para medir as propriedades de transporte de calor de amostras termoel\u00e9ctricas com um dispositivo padr\u00e3o, como o Linseis LSR-3. <\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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