{"id":100774,"date":"2024-07-22T10:17:01","date_gmt":"2024-07-22T08:17:01","guid":{"rendered":"https:\/\/www.linseis.com\/messgeraete\/lsr-termoelettrica\/lsr-3-lsr-l31\/"},"modified":"2026-01-29T11:06:00","modified_gmt":"2026-01-29T10:06:00","slug":"lsr-3-lsr-l31","status":"publish","type":"messgeraete","link":"https:\/\/www.linseis.com\/it\/strumenti\/lsr-termoelettrica\/lsr-3-lsr-l31\/","title":{"rendered":"LSR-3 (LSR L31)"},"content":{"rendered":"\t\t
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\n\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\tRichiedi un preventivo<\/span>\n\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t<\/a>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t
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Descrizione del<\/h2>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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Al punto<\/h3>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t
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Con la piattaforma LSR LSR-3 (LSR L31) di Linseis<\/strong>, i materiali termoelettrici possono essere caratterizzati in modo quasi completo, sia sotto forma di materiale solido che sotto forma di film sottili. Nella versione base LSR-3 (LSR L31), sia il coefficiente di Seebeck<\/strong> che la conducibilit\u00e0 elettrica<\/strong> (resistenza elettrica) dei materiali solidi possono essere misurati in modo completamente automatico e simultaneo fino a una temperatura massima di 1500\u00b0C. <\/p>

La versione gund pu\u00f2 essere combinata con diverse opzioni per ampliare la gamma di applicazioni. Ad esempio, l’opzione per le basse temperature<\/strong> consente di effettuare misurazioni completamente automatiche con raffreddamento a LN2<\/sub> fino a -100\u00b0C e di utilizzare uno speciale adattatore per film sottili per misurare film<\/strong> e strati sottili<\/strong>. <\/p>

Una telecamera opzionale<\/strong> permette di determinare la conducibilit\u00e0 elettrica con la massima precisione e l’uso dell’opzione ad alta impedenza <\/strong>estende significativamente il campo di misura in modo da poter caratterizzare anche campioni con scarsa conducibilit\u00e0 elettrica.<\/p><\/div><\/div>

Poich\u00e9 la conducibilit\u00e0 termica \u00e8 necessaria in aggiunta al coefficiente di Seebeck e alla conducibilit\u00e0 elettrica per calcolare la cifra di merito adimensionale ZT<\/em><\/strong>, di solito \u00e8 necessario utilizzare un altro dispositivo di misurazione, come ad esempio un \n LaserFlash<\/b>\n<\/a>ad esempio.<\/p>

Per risolvere questo problema, \u00e8 possibile integrare<\/strong> una LaserFlash<\/strong> aggiuntiva nella piattaforma LSR LSR-3 di Linseis (LSR L31) (vedi \n Misuratore LZT<\/b>\n<\/a>) oppure si pu\u00f2 utilizzare uno speciale adattatore che consente di misurare i materiali solidi utilizzando il metodo Harman<\/strong>. Si tratta di una determinazione diretta dello ZT che, in combinazione con le due misurazioni originali, permette di trarre conclusioni sulla conduttivit\u00e0 termica<\/strong>. Una piattaforma LSR con metodo Harman integrato viene definita un aggiornamento LSR-3<\/g> per via del significativo valore aggiunto. Grazie a un’estensione opzionale dell’elettronica di misura, il valore ZT dei moduli (TEG) pu\u00f2 essere determinato anche nella piattaforma LSR-3 upgrade (LSR L31 upgrade) utilizzando lo stesso principio di misura sotto forma di spettroscopia di impedenza<\/strong>. <\/p><\/div><\/div><\/div><\/div>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t

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\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\"LZT-m\u00e8tre\"\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t
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Principio di misura Coefficiente di Seebeck<\/h3>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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Un campione cilindrico, quadrato o rettangolare viene posizionato verticalmente tra due elettrodi. Il blocco di elettrodi inferiore e, opzionalmente, anche quello superiore (per invertire il gradiente di temperatura) contengono una bobina di riscaldamento (riscaldatore secondario). L’intero sistema di misurazione si trova in un forno che riscalda il campione a una temperatura specifica per la misurazione. Quando questa temperatura viene raggiunta, il riscaldatore secondario nell’elettrodo inferiore genera un gradiente di temperatura predefinito lungo il campione. Due termocoppie a contatto laterale T1 e T2 misurano ora la differenza di temperatura (\u0394T = T2 – T1) tra il contatto caldo e quello freddo sul campione. Inoltre, uno dei due fili della termocoppia viene utilizzato per misurare la forza elettromotrice dE (o tensione termoelettrica Vth<\/sub>). <\/p><\/div><\/div>

Un meccanismo a molla unico nel suo genere consente il miglior contatto elettrico possibile tra le termocoppie e il campione e quindi misurazioni estremamente accurate. Il coefficiente di Seebeck pu\u00f2 essere facilmente calcolato dai dati di misurazione ottenuti utilizzando la seguente formula: <\/p><\/div><\/div>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t

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Principio di misura Conducibilit\u00e0 elettrica<\/h3>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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Per determinare la resistenza elettrica specifica o la conduttivit\u00e0 elettrica dei campioni si utilizza una misurazione a quattro fili in corrente continua. Questo permette di sopprimere le influenze parassite come la resistenza dei contatti o dei fili e di aumentare in modo significativo l’accuratezza della misurazione. <\/p>

Per la misurazione in equilibrio termico (\u0394T = 0K), una corrente continua costante(IDC<\/sub>) viene impressa nel campione utilizzando i due elettrodi. A causa delle dimensioni degli elettrodi e del campione, si pu\u00f2 ipotizzare un flusso di corrente unidimensionale quasi ideale all’interno del campione. La caduta di tensione risultante (V\u03a9<\/sub>) su una sezione della lunghezza “t” del campione viene misurata nuovamente utilizzando uno dei due fili della termocoppia. <\/p><\/div><\/div>

In base ai dati di misurazione e alla distanza “t” tra le termocoppie, la resistenza specifica e la conducibilit\u00e0 elettrica possono essere calcolate utilizzando le seguenti formule.<\/p><\/div><\/div>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t

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Principio di misurazione Metodo Harman<\/h3>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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Il metodo Harman permette di calcolare la cifra di merito termoelettrica ZT<\/em> di un materiale misurando la curva di tensione di un campione nel tempo quando viene applicata una corrente continua (DC).<\/p>

Per la misurazione, una corrente viene iniettata in un campione termoelettrico attraverso due contatti ad ago. Grazie all’effetto Peltier, una delle due giunzioni viene riscaldata o raffreddata localmente. Di conseguenza, si crea un profilo di temperatura caratteristico sul campione grazie alle condizioni al contorno adiabatiche. Se si calcola il rapporto tra la misurazione della caduta di tensione iniziale (parte ohmica senza gradiente di temperatura) e la misurazione della caduta di tensione stazionaria (compresa la tensione termoelettrica), \u00e8 possibile calcolare il fattore di qualit\u00e0 adimensionale ZT<\/em> (e da questo anche la conducibilit\u00e0 termica lambda). <\/p>

I vantaggi fondamentali del metodo Harman rispetto al calcolo dello ZT<\/em> da misurazioni individuali sono che \u00e8 necessario un solo dispositivo di misurazione, che deve essere preparato un solo campione e che l’errore di misurazione dello ZT<\/em> risultante \u00e8 significativamente inferiore grazie alla misurazione diretta. Lo svantaggio, tuttavia, \u00e8 che il metodo di misurazione pu\u00f2 essere utilizzato solo per materiali termoelettrici di buona qualit\u00e0 e fino a un massimo di 400\u00b0C. <\/p><\/div><\/div>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t

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Adattatore per strati e film sottili<\/h3>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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Grazie alle loro propriet\u00e0 uniche rispetto ai materiali solidi, negli ultimi anni l’interesse per i campioni nanostrutturati, come film sottili o nanofili, \u00e8 aumentato notevolmente. Per soddisfare le esigenze della ricerca odierna, LINSEIS ha sviluppato due diversi portacampioni per film e lamine indipendenti o rivestimenti su substrato per la piattaforma LSR. Grazie al design unico dei portacampioni, con l’LSR \u00e8 possibile caratterizzare un gran numero di campioni preparati in modo diverso in termini di spessore del rivestimento e metodo di produzione. <\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t

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Accessori disponibili<\/h2>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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Portacampioni per campioni rotondi<\/h3>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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\n\t\t\t\t\t\t\t\t\tCon la piattaforma LSR \u00e8 possibile misurare diverse geometrie di campioni: cilindrici (fino a \u00f8 6 mm x 23 mm di altezza), a forma di asta (area di base fino a 5 mm x 5 mm e 23 mm di altezza) o a forma di disco (10 mm, 12,7 mm o 25,4 mm). Idealmente, l’area di base dei campioni dovrebbe essere inferiore o uguale alla superficie degli elettrodi per garantire un flusso di calore e corrente unidimensionale attraverso il campione. \n\nPer la misurazione sono disponibili due supporti per campioni. Sebbene le gambe cilindriche e a forma di bastone siano la configurazione tipica dei generatori termoelettrici (TEG), i campioni a forma di disco sono spesso necessari per le misurazioni della conducibilit\u00e0 termica nei sistemi laser o light flash. Al fine di risparmiare le complicate fasi di preparazione dei campioni ed eliminare le potenziali fonti di errore fin dall’inizio, gli stessi campioni a forma di disco possono essere utilizzati anche per misurare il coefficiente di Seebeck e la conducibilit\u00e0 elettrica nella piattaforma LSR grazie a un portacampioni appositamente sviluppato. \t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t
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Opzione termocoppie e telecamera<\/h3>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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Termocoppie standard: <\/strong>per la massima precisione<\/p>

Termocoppie con rivestimento: <\/strong>per i campioni pi\u00f9 esigenti<\/p>

Termocoppie di tipo K\/S\/C: <\/strong><\/p>