{"id":42107,"date":"2024-07-26T10:45:40","date_gmt":"2024-07-26T08:45:40","guid":{"rendered":"https:\/\/www.linseis.com\/servicio-y-asistencia\/metodos-de-analisis-termico\/metodo-harman\/"},"modified":"2024-12-13T11:38:52","modified_gmt":"2024-12-13T10:38:52","slug":"metodo-harman","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/www.linseis.com\/es\/metodos-de-analisis-termico\/metodo-harman\/","title":{"rendered":"M\u00e9todo Harman"},"content":{"rendered":"\t\t
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M\u00e9todo Harman<\/b><\/h1>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t
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Linseis<\/span><\/a><\/span><\/div>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t
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Medici\u00f3n directa de la figura de m\u00e9rito ZT mediante el m\u00e9todo Harman<\/h2>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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La figura de m\u00e9rito figura de m\u00e9rito ZT<\/strong><\/a> puede calcularse a partir de los resultados de las mediciones individuales de la Conductividad el\u00e9ctrica<\/strong><\/a>, Coeficiente Seebeck<\/strong><\/a> y Conductividad t\u00e9rmica<\/strong><\/a> o medida directamente. Un m\u00e9todo com\u00fan para la determinaci\u00f3n directa es el m\u00e9todo de Harman.<\/strong><\/p>

Para la medici\u00f3n, se pone en contacto el\u00e9ctrico una muestra termoel\u00e9ctrica en forma de cilindro o varilla por las dos caras extremas y con dos contactos por una de las caras laterales (ver imagen inferior).<\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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a) Montaje esquem\u00e1tico para la medici\u00f3n directa del ZT de materiales termoel\u00e9ctricos mediante el m\u00e9todo Harman.<\/em><\/p>\n

b) Curva de medici\u00f3n de una medici\u00f3n Harman con ca\u00edda de tensi\u00f3n \u00f3hmica UR y tensi\u00f3n t\u00e9rmica incidente Uth con corriente de medici\u00f3n aplicada I.<\/em><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/section>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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Para que la medici\u00f3n sea precisa, es fundamental crear unas condiciones adiab\u00e1ticas lo mejor posible, es decir, reducir al m\u00ednimo el intercambio de calor entre la muestra y el entorno.<\/p>\n

Por este motivo, la medici\u00f3n suele realizarse en condiciones de vac\u00edo y la muestra se almacena de forma independiente o se fija en una placa base con control termost\u00e1tico.<\/p>\n

Adem\u00e1s, se suele utilizar un escudo t\u00e9rmico para reducir el intercambio de calor por radiaci\u00f3n entre la muestra y el entorno.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/section>\n

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La medici\u00f3n se inicia imprimiendo una corriente I0<\/sub> entre los contactos de las caras extremas, con lo que una transici\u00f3n entre la muestra y el electrodo se calienta y la otra se enfr\u00eda debido al efecto Peltier.\nLas condiciones adiab\u00e1ticas de contorno dan lugar posteriormente a un gradiente de temperatura a lo largo de la muestra, cuya magnitud depende de la corriente impresa y de las propiedades termoel\u00e9ctricas de la muestra.\nLas sondas de tensi\u00f3n de la superficie lateral de la muestra se utilizan para medir tanto la componente \u00f3hmica de la ca\u00edda de tensi\u00f3nUR<\/sub>, debida a la corriente impresa, como la tensi\u00f3n t\u00e9rmica Uth<\/sub> que se produce como resultado del gradiente de temperatura (ver Fig. 1b). <\/p>\n

La componente \u00f3hmica se mide directamente despu\u00e9s de aplicar la corriente, mientras que la tensi\u00f3n t\u00e9rmica se determina en el estado final estacionario.\nZT puede determinarse directamente a partir de la relaci\u00f3n de las dos tensiones. <\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/section>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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La precisi\u00f3n del m\u00e9todo de medici\u00f3n depende en gran medida del cumplimiento de las condiciones adiab\u00e1ticas de medici\u00f3n y de la resistencia de contacto entre la muestra y los electrodos de corriente.\nEsto limita la temperatura m\u00e1xima de funcionamiento de la configuraci\u00f3n de medici\u00f3n basada en la t\u00e9cnica Harman a una temperatura m\u00e1xima de funcionamiento de 200\u00b0C a 300\u00b0C. <\/p>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t

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\u00bfQu\u00e9 propiedades se eval\u00faan?<\/h2>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t
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El m\u00e9todo Harman puede utilizarse para medir directamente la figura de m\u00e9rito termoel\u00e9ctrica ZT.
Debido a esta medici\u00f3n directa, el error de ZT puede mantenerse peque\u00f1o en buenas condiciones experimentales, en comparaci\u00f3n con la forma convencional de calcular ZT a partir de mediciones \u00fanicas realizadas por un LSR-3<\/strong><\/a> y LFA<\/strong> <\/a>ya que, en este caso, las barras de error de la medici\u00f3n \u00fanica se acumulan.<\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t

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A partir de la misma f\u00f3rmula tambi\u00e9n puede verse que la conductividad t\u00e9rmica como propiedad del material puede calcularse a partir de una medici\u00f3n combinada de Harman y el factor de potencia.\nEsta puede ser una soluci\u00f3n f\u00e1cil y rentable para medir las propiedades de transporte t\u00e9rmico de las muestras termoel\u00e9ctricas utilizando una plataforma est\u00e1ndar como la Linseis LSR-3. <\/p>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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